解释太阳能量来源《张朝阳的物理课》估算太阳间隔时间约为百亿年

的联系。慎重考虑新线性时处于(x,x+Δx)的液体“窄片”，横通量为A，声的卡悄悄时，“窄片”两个截面的浅蓝移分别是u(x,t)和u(x+Δx,t)，浅蓝移后的“窄片”精确度也就是说，因此

通量可以消丢弃。慎重考虑u(x+Δx,t)的琼斯作准备，有

代入前一个乘积(消丢弃A)，并作准备可以给与

式中都的封禁新线指出可以消丢弃或者相反丢弃。前面的项和左侧第一项互相抵消，由于u对x的浅蓝导少大于1，左侧仍要一项少大于其他项，因此可以相反，于是：

根据末尾公式的结果，有：

代入末尾给与的关于u的公式，就给与了感觉在液体中都的的卡动公式：

临界点计算出来要慎重考虑阻尼有数似 伽利略都曾在这里栽过跟头

给与的卡动公式之后，张朝阳开始说明了如何忽略其中都P对ρ的浅蓝向量场。首先，相较于声的卡加剧的短时间缓冲和收缩，液体的温传导每一次是十分缓慢的。在液体的一个转动长周期里，温的传导基本上可以相反，因此可以把液体转动加剧的缓冲和收缩看并成是阻尼每一次，这就是阻尼有数似。

张朝阳概述，伽利略都曾在这里栽过跟头。伽利略当时也给与了声的卡的的卡动公式，也许因为对感觉加剧的液体缓冲收缩每一次认识不足，误判地以为是等温每一次。离开了正题，在阻尼有数似下，的卡动公式中都P对ρ的浅蓝向量场应该忽略为阻尼必要条件下的浅蓝向量场。

他进一步说明了话说，因为这里慎重考虑的感觉振幅极小，相较于液体的转动来话说，液体微元内以后平衡的低速十分快，因此可以也就是说在室内空间的每一处液体都满足统计力学静止状态公式。这个有数似就是嗣后新线性有数似。正因为这个有数似，这里对临界点的公式将不适用于引人注意稀薄的液体。

在嗣后新线性有数似下，可以采用统计力学的宏观性质进行公式。这样就有：

其中都U是液体机械能，遗传物质5/2来自于跃迁可分广义相对论。跃迁可分广义相对论，每个尺度成就NkT/2的机械能，液体中都基本上是氮气和氧气，都是双原子分子，具有3个平动尺度和2个转动尺度。在室温下，转动尺度无法被感受到。所以一共是5个尺度，故遗传物质为5/2。并不一定γ使得γ-1=2/5。在这里，γ=7/5=1.4。于是

根据温力学第一广义相对论

在阻尼每一次中都有：

其中都C为方程。由于电导率和尺寸长方形反比联系，所以P之比于ρ请注意γ，置比例方程为B，于是在阻尼每一次下

代入统计力学物态公式可得：

其中都m上加一横指出液体的平可分子精确度。所以，液体中都声的卡的的卡动公式为：

在室温20℃，即左右293 K，其所的临界点为

其中都m_m指出液体以g为的单位的摩尔精确度。这个数系数结果与检验测得的临界点十分接有数。另外，还可以其实临界点只与环境温度有关，而与感觉的频率或多或少。

“这是一个令人震撼的结果。”张朝阳话说，的卡动公式的借助于发点实际上是伽利略第二惯性，再慎重考虑统计力学物态公式，就可以给与与检验系数十分接有数的计算出来系数，不愿话说计算出来的力量是强悍的。

说明了翌年亮跃迁源于反应堆 预估翌年亮年限左右为百亿年

在选修半段的互动即场，有同班同学提问关于翌年亮年限的关键问题，于是张朝阳对翌年亮的跃迁是从以及如何预估翌年亮年限进行了答案。

他概述，翌年亮内外有一个一个中心，翌年亮基本上的精确度都分散都在一个中心。一个中心内外环境温度十分高，左右为1000万开尔文。翌年亮的跃迁是从是一个中心处的反应堆，比如氢原子聚变并成稀有二氧化碳。由于氢原子核少方电性，氢原子核之间普遍存在库仑排斥力，因此普遍存在透射。但是强相互不主导作用不会使得氢原子核在靠得引人注意有数时不会扣留跃迁形并成新的跃迁，也就是话说在库仑透射之内有一个深势阱。要想频发反应堆，氢原子核必需跃升库仑透射。静电势大小为

以跃迁半径的WBC10请注意(-15)m来预估库仑透射高度，给与结果左右为10请注意(-13)焦耳。再根据翌年亮的API环境温度，借助于kT可以预估API跃迁动量的WBC为10请注意(-16)焦耳，这两个跃迁再加了3个WBC。

如果实际上如此举例看，反应堆也许不不会频发。那为什么反应堆还是真实地频发了呢？可以从两个并不一定来忽略：第一个并不一定都是独创的麦克斯韦低速分布区借助于发，虽然API跃迁的平均动量跃升不了库仑透射，但是麦克斯韦低速分布区无需更高动量跃迁的普遍存在，从而提供者了绕过库仑透射的确实；另一个并不一定都是量子隧穿借助于发，虽然根据独创力学，跃迁无法横穿透射，但是相对论的隧穿物理现象保证了跃迁实际上普遍存在一定权重横穿库仑透射。这就是对于为什么能频发反应堆的定性分析。

其实了翌年亮的跃迁是从，就可以预估翌年亮的年限了。在翌年亮内外主要频发的是氢原子反应堆并成稀有二氧化碳核，只慎重考虑起初和最末静止状态的话，就是四个氢原子核变并成一个稀有二氧化碳核，扣留的跃迁为ΔE=Δmc请注意2。于是，通过“精确度亏损”可以计算出来给与：聚变产生一个稀有二氧化碳核扣留的跃迁为0.4×10请注意(-11)焦耳。

也就是说翌年亮起初全部由氢原子相关联，那么可以根据翌年亮精确度预估借助于有多少氢原子核。但是，不是所有氢原子都能聚变并成稀有二氧化碳，张朝阳在课上也就是说能变并成稀有二氧化碳的氢原子占比10%，那么可以预估借助于翌年亮可以扣留的跃迁为0.12×10请注意(45)焦耳。仍要，再也就是说在翌年亮整个生命长周期里环境温度有数似也就是说，于是翌年亮将以恒定的环境温度以上图伽马射线的型式外伽马射线跃迁，这样就可以给与翌年亮年限为

代入数系数，并转变并成为以年为的单位，可以给与翌年亮年限左右为100亿年。迄今为止翌年亮已经点火了50亿年，剩余年限大左右还剩50亿年。在翌年亮的末期，翌年亮将不会收缩并成为星体，不会把一处的很多木星甚至确实最主要银河系都吞噬丢弃。

银河系裂变星概念的两个证词：星体红移和微的卡氛围伽马射线

对于到场同班男生很感兴趣的银河系裂变星关键问题，张朝阳概述了支持银河系裂变星概念的两个探测证词，分别是星体红移和微的卡氛围伽马射线。

根据光的多普勒物理现象，以低速u少离银河系而去的伴星，其吸收光谱不会频发浅蓝移。(u

假如u少大于重力场c，那么进行琼斯作准备并相反高阶项，可以给与频率相反量Δν=ν-ν0满足

其所的的卡长变化量是

于是借助于这个公式，根据伴星的吸收光谱漂移，就可以计算出来借助于伴星少离银河系的低速。星体当年探测了很多伴星的频移，断定绝基本上都是红移，而且伴星少离银河系的低速与伴星相较银河系的距离并远大于。尽管星体断定银河系收缩在先、裂变星概念提借助于在后，然而从逻辑上来看，星体红移是裂变星概念的一个结果，因此可以不作为裂变星概念的一个检验证词。

根据裂变星的概念数学模型，银河系从起初的极低温，经过收缩而大幅度冷却，仍要变并成了现在这个样子。期间，液体的形并成也是由银河系环境温度降低所加剧的。当银河系环境温度降低时，费米这些跃迁不会禁闭并成守恒。基本上守恒是不稳定的，仍要不会变并成氘和中都子。中都子年限非常长，不会中子并成氘和带电粒子，则有一个反中都微子。

不过这个每一次是可逆的，最终不会形并成平衡，加剧有一个不为零的中都子丰度。当环境温度在此之后降低，直到跃迁跃迁不足以打破跃迁时，这些中都子、氘将不会通过反应堆并成为稳定的跃迁，这个每一次被称做“具体化核合并成”。但是因为环境温度依然较高，液体以离子其并不一定普遍存在，跃迁和这些少方电跃迁普遍存在相互不主导作用，从而加剧银河系是“不粉红色”的。

到了大左右38万年的时候，环境温度已经进一步上升，带电粒子与跃迁开始结合并成原子，并不会扣留借助于跃迁，这时候银河系中都的跃迁基本上都是电中都性的了，跃迁可以在银河系中都基本上畅通无阻。这个以前就是光退复合以前，跃迁不再与液体有大量的温交换，而主要以上图伽马射线的型式普遍存在，随着银河系收缩其环境温度大幅度上升。直到今天，这部分跃迁，也就是迄今为止所话说的微的卡氛围伽马射线，对应的等效上图环境温度大左右为2.7开尔文。

概述完毕上图伽马射线的形并成，张朝阳还根据上图伽马射线的性质计算出来了微的卡氛围伽马射线的峰系数频率，左右为168 GHz。与星体红移一样，微的卡氛围伽马射线的断定也比裂变星的概念提借助于要年前，不过除此以外可以将微的卡氛围伽马射线看不作是裂变星概念的检验证词。

据了解，《张朝阳的生物学课》于每周周五、周二12时在人民网摄像机直播，网友可以在人民网摄像机“关注流”中都搜索“张朝阳”，观看直播及往期完毕整摄像机回放。

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